量子力学中的基本问题：什么是量子系统

1801年，英国天文学家欧文·李顺利进行了一个简便的双缝科学实验，试验中虹是一种托，因为它构成了一种干涉图案。所以在19世纪的几乎小时底下，虹被看来是一种托。然而，1887年丹麦天文学家弗朗茨·赫兹辨认出新了一种叫作电磁辐射的进去，这是一种虹可以从原子中的分离的电子的现象，这不是经典托应该表现的方式。

两种结果确实是冲突的，虹是托还是基本粒子？随后，在1909年，泰勒顺利进行了一次双缝科学实验，每次只有一个中的子通过双缝发射。如果通过双缝照射一个中的子，你才会在另一边看见一个点。但是，随着越来越多的中的子一次一个地从狭缝中的射出新，最终就才会出新现一种图案，像是就像李在一百多年当年展示的干涉图案一样。单个中的子像是像基本粒子，但一堆中的子一起表现得像托，所以中的子像是既是托又是基本粒子。

该科学实验后来用的电子顺利进行，也看出出新相同的Mode，但人们对的电子托的显然含意感到厌烦。我们可以理解水托，因为我们可以看见它们上下当年倾。但是的电子本来发生了什么？这是一个谜。在经典力学中的，牛顿第二定律——力大于恒星质量乘以加速度，对物理具体来说将采行的梯度无论如何新数理逻辑预测。如果你真的它的初始条件，你总能找到新物体的右边。所以所需对的电子托采行类似的数理逻辑阐述，以看出的电子右边或其托数组轮廓。

1925年，奥地利天文学家欧文·薛定谔揭示了这个托数组的轮廓。它是牛顿定律的统计力学等价物，它可能是统计力学中的不可或缺的方程组。与牛顿方程组不同，它不是普遍性的。它不像牛顿方程组那样简便，它随着小时的推移而发展。方程组中的的ψ是一个托数组，为我们提供了托的轮廓。薛定谔自己也在期望推论这个托数组，他的推论是，这是的电子在空间上的带电基本粒子量。但这本来是不正确的，并且都因。

1926年，丹麦天文学家玻尔辨认出新ψ数组与均值有关。他真是它均是由了在空间中的任何一点看见的电子的均值。这个数组阐述了原子中的的电子的行为，它看出了的电子如何抢占某些木星以及它们的轮廓，这些轮廓本来是在任何特定点看见的电子的均值量。除非你探测它，否则你只能给出新在任何特定半径处看见的电子的均值。

最被接受的托数组推论，称之为哥本哈根推论，是由统计力学的两位创始人波鸿·海森堡和尼尔斯·玻尔开创的。这种推论真是，在顺利进行探测在此之后，这个表达式告诉我们的电子同时处于所有潜在右边。这种推论基本上真是托数组不是确实的进去，它只阐述数理逻辑均值。唯一极其重要的是探测，那是唯一可以真的基本粒子的右边、动能或其他属性的方法。所以当探测发生时，我们真是它的托数组已经“坍缩”了，因为只有在那个时候，我们才能确定的电子在哪底下，它的属性是什么。

当它被探测时，它的均值在你探测它的地方换成 100%，在其他地方换成 0%。但在探测在此之后，你不才会真的在哪底下可以看见它。如果你反复探测，你不太可能在同一个地方看见的电子。这种；也的“托数组坍缩”是统计力学的主要厌烦所在，没有表达式可以准确阐述探测后这种坍缩是如何发生的。这被称之为统计力学的探测情况。

来自：金边经验